Anterior: Introdução a ctensor, Acima: ctensor [Conteúdo][Índice]
ctensorÉ uma função no pacote ctensor (component
tensor) que inicializa o pacote e permite ao utilizador inserir uma
métrica interativamente. Veja ctensor para mais detalhes.
É uma função no pacote ctensor que calcula o
inverso da métrica e prepara o pacote para cálculos adiante.
Se cframe_flag for false, a função calcula
a métrica inversa ug a partir da matriz lg (definida
pelo utilizador). O determinante da métrica é também calculado e
armazenado na variável gdet. Mais adiante, o pacote determina
se a métrica é diagonal e escolhe o valor de diagmetric
conforme a determinação. Se o argumento opcional
dis estiver presente e não for false, a
saída é mostrada ao utilizador pela linha de comando
para que ele possa ver o inverso da métrica.
Se cframe_flag for true, a função espera
que o valor de fri (a matriz referencial inversa) e lfg (a
métrica do referencial) sejam definidas. A partir dessas, a matriz do
referencial fr e a métrica do referencial inverso ufg
são calculadas.
Escolhe um sistema de coordenadas predefinido e uma métrica. O argumento sistema_de_coordenadas pode ser um dos seguintes símbolos:
SYMBOL Dim Coordenadas Descrição/comentários -------------------------------------------------------------------------- cartesian2d 2 [x,y] Sist. de coord. cartesianas 2D polar 2 [r,phi] Sist. de coord. Polare elliptic 2 [u,v] confocalelliptic 2 [u,v] bipolar 2 [u,v] parabolic 2 [u,v] cartesian3d 3 [x,y,z] Sist. de coord. cartesianas 3D polarcylindrical 3 [r,theta,z] ellipticcylindrical 3 [u,v,z] Elíptica 2D com Z cilíndrico confocalellipsoidal 3 [u,v,w] bipolarcylindrical 3 [u,v,z] Bipolar 2D com Z cilíndrico paraboliccylindrical 3 [u,v,z] Parabólico 2D com Z cilíndrico paraboloidal 3 [u,v,phi] conical 3 [u,v,w] toroidal 3 [u,v,phi] spherical 3 [r,theta,phi] Sist. de coord. Esféricas oblatespheroidal 3 [u,v,phi] oblatespheroidalsqrt 3 [u,v,phi] prolatespheroidal 3 [u,v,phi] prolatespheroidalsqrt 3 [u,v,phi] ellipsoidal 3 [r,theta,phi] cartesian4d 4 [x,y,z,t] Sist. de coord. 4D spherical4d 4 [r,theta,eta,phi] exteriorschwarzschild 4 [t,r,theta,phi] Métrica de Schwarzschild interiorschwarzschild 4 [t,z,u,v] Métrica de Schwarzschild Interior kerr_newman 4 [t,r,theta,phi] Métrica simétrica axialmente alterada
sistema_de_coordenadas pode também ser uma lista de funções de transformação,
seguida por uma lista contendo as varáveis coordenadas. Por exemplo,
pode especificar uma métrica esférica como segue:
(%i1) load("ctensor");
(%o1) /share/tensor/ctensor.mac
(%i2) ct_coordsys([r*cos(theta)*cos(phi),r*cos(theta)*sin(phi),
r*sin(theta),[r,theta,phi]]);
(%o2) done
(%i3) lg:trigsimp(lg);
[ 1 0 0 ]
[ ]
[ 2 ]
(%o3) [ 0 r 0 ]
[ ]
[ 2 2 ]
[ 0 0 r cos (theta) ]
(%i4) ct_coords;
(%o4) [r, theta, phi]
(%i5) dim;
(%o5) 3
Funções de transformação podem também
serem usadas quando cframe_flag for true:
(%i1) load("ctensor");
(%o1) /share/tensor/ctensor.mac
(%i2) cframe_flag:true;
(%o2) true
(%i3) ct_coordsys([r*cos(theta)*cos(phi),r*cos(theta)*sin(phi),
r*sin(theta),[r,theta,phi]]);
(%o3) done
(%i4) fri;
[ cos(phi) cos(theta) - cos(phi) r sin(theta) - sin(phi) r cos(theta) ]
[ ]
(%o4) [ sin(phi) cos(theta) - sin(phi) r sin(theta) cos(phi) r cos(theta) ]
[ ]
[ sin(theta) r cos(theta) 0 ]
(%i5) cmetric();
(%o5) false
(%i6) lg:trigsimp(lg);
[ 1 0 0 ]
[ ]
[ 2 ]
(%o6) [ 0 r 0 ]
[ ]
[ 2 2 ]
[ 0 0 r cos (theta) ]
O argumento opcional extra_arg pode ser qualquer um dos seguintes:
cylindrical diz a ct_coordsys para anexar uma coordenada
adicional cilíndrica.
minkowski diz a ct_coordsys para anexar uma coordenada com
assinatura métrica negativa.
all diz a ct_coordsys para chamar cmetric e
christof(false) após escolher a métrica.
Se a variável global verbose for escolhida para true,
ct_coordsys mostra os valores de dim, ct_coords, e
ou lg ou lfg e fri, dependendo do valor de
cframe_flag.
Inicializa o pacote ctensor.
A função init_ctensor reinicializa o pacote
ctensor. Essa função remove todos os arrays e
matrizes usados por ctensor, coloca todos os sinalizadores de
volta a seus valores padrão, retorna dim para 4, e retorna a
métrica do referencial para a métrica do referencial de Lorentz.
O principal propósito do pacote ctensor é calcular os
tensores do espaç(tempo) curvo, mais notavelmente os
tensores usados na relatividade geral.
Quando uma base métrica é usada, ctensor pode calcular os
seguintes tensores:
lg -- ug
\ \
lcs -- mcs -- ric -- uric
\ \ \
\ tracer - ein -- lein
\
riem -- lriem -- weyl
\
uriem
ctensor pode também usar referenciais móveis. Quando
cframe_flag for escolhida para true, os seguintes tensores
podem ser calculados:
lfg -- ufg
\
fri -- fr -- lcs -- mcs -- lriem -- ric -- uric
\ | \ \ \
lg -- ug | weyl tracer - ein -- lein
|\
| riem
|
\uriem
Uma função no pacote ctensor. Essa
função calcula os símbolos de Christoffel
de ambos os tipos. O argumento dis determina quais resultados
são para serem imediatamente mostrados. Os símbolos de
Christoffel de primeiro e de segundo tipo são armazenados nos arrays
lcs[i,j,k] e mcs[i,j,k] respectivamente e definidos para
serem simétricos nos primeiros dois índices. Se o
argumento para christof for lcs ou for mcs então
o único valor não nulo de lcs[i,j,k] ou de mcs[i,j,k],
respectivamente, será mostrado. Se o argumento for all então
o único valor não nulo de lcs[i,j,k] e o único valor não
nulo de mcs[i,j,k] serão mostrados. Se o argumento for
false então a exibição dos elementos não
acontecerá. Os elementos do array mcs[i,j,k] são definidos de
uma tal maneira que o índice final é contravariante.
Uma função no pacote ctensor. ricci
calcula as componentes contravariantes (simétricas) ric[i,j] do
tensor de Ricci. Se o argumento dis for true, então as
componentes não nulas são mostradas.
Essa função primeiro calcula as componentes
contravariantes ric[i,j] do tensor de Ricci. Então o tensor
misto de Ricci é calculado usando o tensor métrico contravariante.
Se o valor do argumento dis for true, então essas
componentes mistas, uric[i,j] (o índice "i" é
covariante e o índice "j" é contravariante), serão
mostradas directamente. De outra forma, ricci(false) irá
simplesmente calcular as entradas do array uric[i,j] sem mostrar
os resultados.
Retorna a curvatura escalar (obtida através da contração do tensor de Ricci) do Riemaniano multiplicado com a métrica dada.
Uma função no pacote ctensor. einstein
calcula o tensor misto de Einstein após os símbolos de
Christoffel e o tensor de Ricci terem sido obtidos (com as
funções christof e ricci). Se o argumento
dis for true, então os valores não nulos do tensor
misto de Einstein ein[i,j] serão mostrados quando j for
o índice contravariante. A variável rateinstein
fará com que a simplificação racional ocorra sobre
esses componentes. Se ratfac for true então as
componentes irão também ser factoradas.
Tensor covariante de Einstein. leinstein armazena o valor do
tensor covariante de Einstein no array lein. O tensor covariante
de Einstein é calculado a partir tensor misto de Einstein ein
através da multiplicação desse pelo tensor
métrico. Se o argumento dis for true, então os valores
não nulos do tensor covariante de Einstein são mostrados.
Uma função no pacote ctensor. riemann
calcula o tensor de curvatura de Riemann a partir da métrica dada e
correspondendo aos símbolos de Christoffel. As seguintes
convenções de índice são usadas:
l _l _l _l _m _l _m
R[i,j,k,l] = R = | - | + | | - | |
ijk ij,k ik,j mk ij mj ik
Essa notação é consistente com a
notação usada por no pacote itensor e sua
função icurvature. Se o argumento opcional
dis for true, as componentes não nulas
riem[i,j,k,l] serão mostradas. Como com o tensor de Einstein,
vários comutadores escolhidos pelo utilizador controlam a
simplificação de componentes do tensor de Riemann. Se
ratriemann for true, então simplificação
racional será feita. Se ratfac for true então cada uma
das componentes irá também ser factorada.
Se a variável cframe_flag for false, o tensor de Riemann
é calculado directamente dos símbolos de Christoffel. Se
cframe_flag for true, o tensor covariante de Riemann é
calculado primeiro dos coeficientes de campo do referencial.
Tensor covariante de Riemann (lriem[]).
Calcula o tensor covariante de Riemann como o array lriem. Se o
argumento dis for true, únicos valores não nulos são
mostrados.
Se a variável cframe_flag for true, o tensor covariante
de Riemann é calculado directamente dos coeficientes de campo do
referencial. De outra forma, o tensor (3,1) de Riemann é calculado
primeiro.
Para informação sobre a ordenação de
índice, veja riemann.
Calcula as componentes contravariantes do tensor de curvatura
de Riemann como elementos do array uriem[i,j,k,l]. Esses são
mostrados se dis for true.
Compõe o invariante de Kretchmann (kinvariant) obtido através
da contração dos tensores
lriem[i,j,k,l]*uriem[i,j,k,l].
Esse objecto não é automaticamente simplificado devido ao facto de poder ser muito largo.
Calcula o tensor conformal de Weyl. Se o argumento dis for
true, as componentes não nulas weyl[i,j,k,l] irão ser
mostradas para o utilizador. De outra forma, essas componentes irão
simplesmente serem calculadas e armazenadas. Se o comutador
ratweyl é escolhido para true, então as componentes
irão ser racionalmente simplificadas; se ratfac for true
então os resultados irão ser factorados também.
O pacote ctensor possui a habilidade para truncar resultados
assumindo que eles são aproximações das séries de
Taylor. Esse comportamenteo é controlado através da variável
ctayswitch; quando escolhida para true, ctensor faz
uso internamente da função ctaylor quando
simplifica resultados.
A função ctaylor é invocada pelas seguintes funções de ctensor:
Function Comments
---------------------------------
christof() só para mcs
ricci()
uricci()
einstein()
riemann()
weyl()
checkdiv()
A função ctaylor trunca seus argumentos através
da conversão destes para uma série de Taylor usando taylor, e
então chamando ratdisrep. Isso tem efeito combinado de
abandonar termos de ordem mais alta na variável de expansão
ctayvar. A ordem dos termos que podem ser abandonados é
definida através de ctaypov; o ponto em torno do qual a
expansão da série é realizada está especificado em
ctaypt.
Como um exemplo, considere uma métrica simples que é uma perturbação da métrica de Minkowski. Sem restrições adicionais, mesmo uma métrica diagonal produz expressões para o tensor de Einstein que são de longe muito complexas:
(%i1) load("ctensor");
(%o1) /share/tensor/ctensor.mac
(%i2) ratfac:true;
(%o2) true
(%i3) derivabbrev:true;
(%o3) true
(%i4) ct_coords:[t,r,theta,phi];
(%o4) [t, r, theta, phi]
(%i5) lg:matrix([-1,0,0,0],[0,1,0,0],[0,0,r^2,0],[0,0,0,r^2*sin(theta)^2]);
[ - 1 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 1 0 0 ]
[ ]
(%o5) [ 2 ]
[ 0 0 r 0 ]
[ ]
[ 2 2 ]
[ 0 0 0 r sin (theta) ]
(%i6) h:matrix([h11,0,0,0],[0,h22,0,0],[0,0,h33,0],[0,0,0,h44]);
[ h11 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 h22 0 0 ]
(%o6) [ ]
[ 0 0 h33 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 h44 ]
(%i7) depends(l,r);
(%o7) [l(r)]
(%i8) lg:lg+l*h;
[ h11 l - 1 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 h22 l + 1 0 0 ]
[ ]
(%o8) [ 2 ]
[ 0 0 r + h33 l 0 ]
[ ]
[ 2 2 ]
[ 0 0 0 r sin (theta) + h44 l ]
(%i9) cmetric(false);
(%o9) done
(%i10) einstein(false);
(%o10) done
(%i11) ntermst(ein);
[[1, 1], 62]
[[1, 2], 0]
[[1, 3], 0]
[[1, 4], 0]
[[2, 1], 0]
[[2, 2], 24]
[[2, 3], 0]
[[2, 4], 0]
[[3, 1], 0]
[[3, 2], 0]
[[3, 3], 46]
[[3, 4], 0]
[[4, 1], 0]
[[4, 2], 0]
[[4, 3], 0]
[[4, 4], 46]
(%o12) done
Todavia, se nós recalcularmos esse exemplo como uma
aproximação que é linear na variável l,
pegamos expressões muito simples:
(%i14) ctayswitch:true;
(%o14) true
(%i15) ctayvar:l;
(%o15) l
(%i16) ctaypov:1;
(%o16) 1
(%i17) ctaypt:0;
(%o17) 0
(%i18) christof(false);
(%o18) done
(%i19) ricci(false);
(%o19) done
(%i20) einstein(false);
(%o20) done
(%i21) ntermst(ein);
[[1, 1], 6]
[[1, 2], 0]
[[1, 3], 0]
[[1, 4], 0]
[[2, 1], 0]
[[2, 2], 13]
[[2, 3], 2]
[[2, 4], 0]
[[3, 1], 0]
[[3, 2], 2]
[[3, 3], 9]
[[3, 4], 0]
[[4, 1], 0]
[[4, 2], 0]
[[4, 3], 0]
[[4, 4], 9]
(%o21) done
(%i22) ratsimp(ein[1,1]);
2 2 4 2 2
(%o22) - (((h11 h22 - h11 ) (l ) r - 2 h33 l r ) sin (theta)
r r r
2 2 4 2
- 2 h44 l r - h33 h44 (l ) )/(4 r sin (theta))
r r r
Essa compatibilidade pode ser útil, por exemplo, quando trabalhamos no limite do campo fraco longe de uma fonte gravitacional.
Quando a variável cframe_flag for escolhida para true, o
pacote ctensor executa seus cálculos usando um referencial
móvel.
O delimitador do referencial (fb[]).
Calcula o delimitador do referencial conforme a seguinte definição:
c c c d e ifb = ( ifri - ifri ) ifr ifr ab d,e e,d a b
Um novo recurso (a partir de November de 2004) de ctensor é sua habilidade para
calcular a classificação de Petrov de uma métrica espaço tempo tetradimensional.
Para uma demonstração dessa compatibilidade, veja o ficheiro
share/tensor/petrov.dem.
Calcula um tetrad nulo de Newman-Penrose (np) e seus índices ascendentes
em contrapartida (npi). Veja petrov para um exemplo.
O tetrad nulo é construído assumindo que um referencial métrico ortonormal tetradimensional com assinatura métrica (-,+,+,+) está sendo usada. As componentes do tetrad nulo são relacionadas para a matriz referencial inversa como segue:
np = (fri + fri ) / sqrt(2) 1 1 2 np = (fri - fri ) / sqrt(2) 2 1 2 np = (fri + %i fri ) / sqrt(2) 3 3 4 np = (fri - %i fri ) / sqrt(2) 4 3 4
Calcula os cinco coeficientes de Newman-Penrose psi[0]...psi[4].
Se psi for escolhida para true, os coeficientes são mostrados.
Veja petrov para um exemplo.
Esses coeficientes são calculados a partir do tensor de Weyl em uma
base de coordenada. Se uma base de referencial for usada, o tensor de Weyl
é primeiro convertido para a base de coordenada, que pode ser um
procedimento computacional expansível. Por essa razão,
em alguns casos pode ser mais vantajoso usar uma base de coordenada em
primeiro lugar antes que o tensor de Weyl seja calculado. Note todavia,
que para a construção de um tetrad nulo de
Newman-Penrose é necessário uma base de referencial. Portanto, uma
sequência de cálculo expressiva pode começar com uma
base de referencial, que é então usada para calcular lg
(calculada automaticamente através de cmetric) e em seguida
calcula ug. Nesse ponto, pode comutar de volta para uma base de
coordenada escolhendo cframe_flag para false antes de
começar a calcular os símbolos de
Christoffel. Mudando para uma base de referencial num estágio posterior
pode retornar resultados inconsistentes, já que pode terminar com uma
grande mistura de tensores, alguns calculados numa base de referencial, e
outros numa base de coordenada, sem nenhum modo para distinguir entre os
dois tipos.
Calcula a classificação de petrov da métrica caracterizada através de psi[0]...psi[4].
Por exemplo, o seguinte demonstra como obter a classificação de Petrov da métrica de Kerr:
(%i1) load("ctensor");
(%o1) /share/tensor/ctensor.mac
(%i2) (cframe_flag:true,gcd:spmod,ctrgsimp:true,ratfac:true);
(%o2) true
(%i3) ct_coordsys(exteriorschwarzschild,all);
(%o3) done
(%i4) ug:invert(lg)$
(%i5) weyl(false);
(%o5) done
(%i6) nptetrad(true);
(%t6) np =
[ sqrt(r - 2 m) sqrt(r) ]
[ --------------- --------------------- 0 0 ]
[ sqrt(2) sqrt(r) sqrt(2) sqrt(r - 2 m) ]
[ ]
[ sqrt(r - 2 m) sqrt(r) ]
[ --------------- - --------------------- 0 0 ]
[ sqrt(2) sqrt(r) sqrt(2) sqrt(r - 2 m) ]
[ ]
[ r %i r sin(theta) ]
[ 0 0 ------- --------------- ]
[ sqrt(2) sqrt(2) ]
[ ]
[ r %i r sin(theta) ]
[ 0 0 ------- - --------------- ]
[ sqrt(2) sqrt(2) ]
sqrt(r) sqrt(r - 2 m)
(%t7) npi = matrix([- ---------------------, ---------------, 0, 0],
sqrt(2) sqrt(r - 2 m) sqrt(2) sqrt(r)
sqrt(r) sqrt(r - 2 m)
[- ---------------------, - ---------------, 0, 0],
sqrt(2) sqrt(r - 2 m) sqrt(2) sqrt(r)
1 %i
[0, 0, ---------, --------------------],
sqrt(2) r sqrt(2) r sin(theta)
1 %i
[0, 0, ---------, - --------------------])
sqrt(2) r sqrt(2) r sin(theta)
(%o7) done
(%i7) psi(true);
(%t8) psi = 0
0
(%t9) psi = 0
1
m
(%t10) psi = --
2 3
r
(%t11) psi = 0
3
(%t12) psi = 0
4
(%o12) done
(%i12) petrov();
(%o12) D
A função de classificação Petrov é baseada no algoritmo publicado em "Classifying geometries in general relativity: III Classification in practice" por Pollney, Skea, e d’Inverno, Class. Quant. Grav. 17 2885-2902 (2000). Exceto para alguns casos de teste simples, a implementação não está testada até 19 de Dezembro de 2004, e é provável que contenha erros.
ctensor possui a habilidade de calcular e incluir coeficientes de torsão e não
metricidade nos coeficientes de conecção.
Os coeficientes de torsão são calculados a partir de um tensor fornecido pelo utilizador
tr, que pode ser um tensor de categoria (2,1). A partir disso, os coeficientes de
torsão kt são calculados de acordo com a seguinte fórmula:
m m m
- g tr - g tr - tr g
im kj jm ki ij km
kt = -------------------------------
ijk 2
k km
kt = g kt
ij ijm
Note que somente o tensor de índice misto é calculao e armazenado no
array kt.
Os coeficientes de não metricidade são calculados a partir do vector de não metricidade
fornecido pelo utilizador nm. A partir disso, os coeficientes de não metricidade
nmc são calculados como segue:
k k km
-nm D - D nm + g nm g
k i j i j m ij
nmc = ------------------------------
ij 2
onde D simboliza o delta de Kronecker.
Quando ctorsion_flag for escolhida para true, os valores de kt
são subtraídos dos coeficientes de conecção indexados mistos calculados através de
christof e armazenados em mcs. Similarmente, se cnonmet_flag
for escolhida para true, os valores de nmc são subtraídos dos
coeficientes de conecção indexados mistos.
Se necessário, christof chama as funções contortion e
nonmetricity com o objectivo de calcular kt e nm.
Calcula os coeficientes de contorsão de categoria (2,1) a partir do tensor de torsão tr.
Calcula o coeficiente de não metricidade de categoria (2,1) a partir do vector de não metricidade nm.
Uma função no pacote ctensor
que irá executar uma transformação de coordenadas
sobre uma matriz simétrica quadrada arbitrária M. O utilizador deve informar as
funçãoes que definem a transformação. (Formalmente chamada transform.)
Retorna uma lista de equações diferenciais únicas (expressões)
correspondendo aos elementos do array quadrado n dimensional
A. Actualmente, n pode ser 2 ou 3. deindex é uma lista global
contendo os índices de A correspondendo a essas únicas
equações diferenciais. Para o tensor de Einstein (ein), que
é um array dimensional, se calculado para a métrica no exemplo
abaixo, findde fornece as seguintes equações diferenciais independentes:
(%i1) load("ctensor");
(%o1) /share/tensor/ctensor.mac
(%i2) derivabbrev:true;
(%o2) true
(%i3) dim:4;
(%o3) 4
(%i4) lg:matrix([a,0,0,0],[0,x^2,0,0],[0,0,x^2*sin(y)^2,0],[0,0,0,-d]);
[ a 0 0 0 ]
[ ]
[ 2 ]
[ 0 x 0 0 ]
(%o4) [ ]
[ 2 2 ]
[ 0 0 x sin (y) 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 - d ]
(%i5) depends([a,d],x);
(%o5) [a(x), d(x)]
(%i6) ct_coords:[x,y,z,t];
(%o6) [x, y, z, t]
(%i7) cmetric();
(%o7) done
(%i8) einstein(false);
(%o8) done
(%i9) findde(ein,2);
2
(%o9) [d x - a d + d, 2 a d d x - a (d ) x - a d d x + 2 a d d
x x x x x x x
2 2
- 2 a d , a x + a - a]
x x
(%i10) deindex;
(%o10) [[1, 1], [2, 2], [4, 4]]
Calcula o gradiente covariante de uma função escalar permitindo ao
utilizador escolher o nome do vector correspondente como o exemplo sob
contragrad ilustra.
Calcula o gradiente contravariante de uma função escalar permitindo ao utilizador escolher o nome do vector correspondente como o exemplo abaixo como ilustra a métrica de Schwarzschild:
(%i1) load("ctensor");
(%o1) /share/tensor/ctensor.mac
(%i2) derivabbrev:true;
(%o2) true
(%i3) ct_coordsys(exteriorschwarzschild,all);
(%o3) done
(%i4) depends(f,r);
(%o4) [f(r)]
(%i5) cograd(f,g1);
(%o5) done
(%i6) listarray(g1);
(%o6) [0, f , 0, 0]
r
(%i7) contragrad(f,g2);
(%o7) done
(%i8) listarray(g2);
f r - 2 f m
r r
(%o8) [0, -------------, 0, 0]
r
Calcula o tensor d’Alembertiano da função escalar assim que as dependências tiverem sido declaradas sobre a função. Po exemplo:
(%i1) load("ctensor");
(%o1) /share/tensor/ctensor.mac
(%i2) derivabbrev:true;
(%o2) true
(%i3) ct_coordsys(exteriorschwarzschild,all);
(%o3) done
(%i4) depends(p,r);
(%o4) [p(r)]
(%i5) factor(dscalar(p));
2
p r - 2 m p r + 2 p r - 2 m p
r r r r r r
(%o5) --------------------------------------
2
r
Calcula a divergência covariante do tensor de segunda categoria misto
(cujo primeiro índice deve ser covariante) imprimindo as
correspondentes n componentes do campo do vector (a divergência) onde
n = dim. Se o argumento para a função for g então a
divergência do tensor de Einstein será formada e pode ser zero.
Adicionalmente, a divergência (vector) é dada no array chamado div.
Uma função no pacote ctensor.
cgeodesic calcula as equações geodésicas de
movimento para uma dada métrica. Elas são armazenadas no array geod[i]. Se
o argumento dis for true então essas equações são mostradas.
Gera as componentes covariantes das equações de campo de vácuo da
teoria de gravitação de Brans-Dicke. O campo escalar é especificado
através do argumento f, que pode ser um nome de função (com apóstrofo)
com dependências funcionais, e.g., 'p(x).
As componentes de segunda categoria do tensor campo covariante são as componentes de segunda categoria
representadas pelo array bd.
Gera o tensor misto de Euler-Lagrange (equações de campo) para a
densidade invariante de R^2. As equações de campo são componentes de um
array chamado inv1.
*** NOT YET IMPLEMENTED ***
Gera o tensor misto de Euler-Lagrange (equações de campo) para a
densidade invariante de ric[i,j]*uriem[i,j]. As equações de campo são as
componentes de um array chamado inv2.
*** NOT YET IMPLEMENTED ***
Gera as euauações de campo da teoria bimétrica de Rosen. As equações
de campo são as componentes de um array chamado rosen.
Retorna true se M for uma matriz diagonal ou um array (2D).
Retorna true se M for uma matriz simétrica ou um array (2D).
Fornece ao utilizador um rápido quadro do "tamanho" do tensor duplamente subscrito (array) f. Imprime uma lista de dois elementos onde o segundo elemento corresponde a N-TERMOS de componentes especificadas através dos primeiros elementos. Nesse caminho, é possível rapidamente encontrar as expressões não nulas e tentar simplificação.
Mostra todos os elementos do tensor ten, como representados por
um array multidimensional. Tensores de categoria 0 e 1, assim como outros tipos de
variáveis, são mostrados com ldisplay. Tensores de categoria 2 são
mostrados como matrizes bidimensionais, enquanto tensores de alta categoria são mostrados
como uma lista de matrizes bidimensionais. Por exemplo, o tensor de Riemann da
métrica de Schwarzschild pode ser visto como:
(%i1) load("ctensor");
(%o1) /share/tensor/ctensor.mac
(%i2) ratfac:true;
(%o2) true
(%i3) ct_coordsys(exteriorschwarzschild,all);
(%o3) done
(%i4) riemann(false);
(%o4) done
(%i5) cdisplay(riem);
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 2 ]
[ 3 m (r - 2 m) m 2 m ]
[ 0 - ------------- + -- - ---- 0 0 ]
[ 4 3 4 ]
[ r r r ]
[ ]
riem = [ m (r - 2 m) ]
1, 1 [ 0 0 ----------- 0 ]
[ 4 ]
[ r ]
[ ]
[ m (r - 2 m) ]
[ 0 0 0 ----------- ]
[ 4 ]
[ r ]
[ 2 m (r - 2 m) ]
[ 0 ------------- 0 0 ]
[ 4 ]
[ r ]
riem = [ ]
1, 2 [ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ m (r - 2 m) ]
[ 0 0 - ----------- 0 ]
[ 4 ]
[ r ]
riem = [ ]
1, 3 [ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ m (r - 2 m) ]
[ 0 0 0 - ----------- ]
[ 4 ]
[ r ]
riem = [ ]
1, 4 [ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 2 m ]
[ - ------------ 0 0 0 ]
riem = [ 2 ]
2, 1 [ r (r - 2 m) ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ 2 m ]
[ ------------ 0 0 0 ]
[ 2 ]
[ r (r - 2 m) ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
riem = [ m ]
2, 2 [ 0 0 - ------------ 0 ]
[ 2 ]
[ r (r - 2 m) ]
[ ]
[ m ]
[ 0 0 0 - ------------ ]
[ 2 ]
[ r (r - 2 m) ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ m ]
[ 0 0 ------------ 0 ]
riem = [ 2 ]
2, 3 [ r (r - 2 m) ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ m ]
[ 0 0 0 ------------ ]
riem = [ 2 ]
2, 4 [ r (r - 2 m) ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
riem = [ m ]
3, 1 [ - 0 0 0 ]
[ r ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
riem = [ m ]
3, 2 [ 0 - 0 0 ]
[ r ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ m ]
[ - - 0 0 0 ]
[ r ]
[ ]
[ m ]
[ 0 - - 0 0 ]
riem = [ r ]
3, 3 [ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 2 m - r ]
[ 0 0 0 ------- + 1 ]
[ r ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
riem = [ 2 m ]
3, 4 [ 0 0 0 - --- ]
[ r ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
riem = [ 0 0 0 0 ]
4, 1 [ ]
[ 2 ]
[ m sin (theta) ]
[ ------------- 0 0 0 ]
[ r ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
riem = [ 0 0 0 0 ]
4, 2 [ ]
[ 2 ]
[ m sin (theta) ]
[ 0 ------------- 0 0 ]
[ r ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
[ ]
riem = [ 0 0 0 0 ]
4, 3 [ ]
[ 2 ]
[ 2 m sin (theta) ]
[ 0 0 - --------------- 0 ]
[ r ]
[ 2 ]
[ m sin (theta) ]
[ - ------------- 0 0 0 ]
[ r ]
[ ]
[ 2 ]
[ m sin (theta) ]
riem = [ 0 - ------------- 0 0 ]
4, 4 [ r ]
[ ]
[ 2 ]
[ 2 m sin (theta) ]
[ 0 0 --------------- 0 ]
[ r ]
[ ]
[ 0 0 0 0 ]
(%o5) done
Retorna uma nova lista consistindo de L com o n’ésimo elemento apagado.
ctensorValor por omissão: 4
Uma opção no pacote ctensor.
dim é a dimensão de multiplicação com o
padrão 4. O comando dim: n irá escolher a dimensão para qualquer outro
valor n.
Valor por omissão: false
Uma opção no pacote ctensor.
Se diagmetric for true rotinas especiais calculam
todos os objectos geométricos (que possuem o tensor métrico explicitamente)
levando em consideração a diagonalidade da métrica. Tempo de
execuçào reduzido irá, com certeza, resultar dessa escolha. Nota: essa opção é escolhida
automaticamente por csetup se uma métrica diagonal for especificada.
Faz com que simplificações trigonométricas sejam usadas quando tensores forem calculados. Actualmente,
ctrgsimp afecta somente cálculos envolvendo um referencial móvel.
Faz com que cálculos sejam executados relativamente a um referencial
móvel em oposição a uma métrica holonómica. O
referencial é definido através do array do referencial inverso
fri e da métrica do referencial lfg. Para cálculos
usando um referencial Cartesiano, lfg pode ser a matriz
unitária de dimensão apropriada; para cálculos num referencial
de Lorentz, lfg pode ter a assinatura apropriada.
Faz com que o tensor de contorsão seja incluído no cálculo dos
coeficientes de conecção. O tensor de contorsão por si mesmo é calculado através de
contortion a partir do tensor tr fornecido pelo utilizador.
Faz com que os coeficientes de não metricidade sejam incluídos no cálculo dos
coeficientes de conecção. Os coeficientes de não metricidade são calculados
a partir do vector de não metricidade nm fornecido pelo utilizador através da função
nonmetricity.
Se escolhida para true, faz com que alguns cálculos de ctensor sejam realizados usando
expansões das séries de Taylor. actualmente, christof, ricci,
uricci, einstein, e weyl levam em conta essa
escolha.
Variável usada pela expansão de séries de Taylor se ctayswitch é escolhida para
true.
Maximo expoente usado em expansões de séries de Taylor quando ctayswitch for
escolhida para true.
Ponto em torno do qual expansões de séries de Taylor sao realizadas quando
ctayswitch for escolhida para true.
O determinante do tensor métrico lg. Calculado através de cmetric quando
cframe_flag for escolhido para false.
Faz com que simplificações racionais sejam aplicadas através de christof.
Valor por omissão: true
Se true simplificação racional será
executada sobre as componentes não nulas de tensores de Einstein; se
ratfac for true então as componentes irão também ser factoradas.
Valor por omissão: true
Um dos comutadores que controlam
simplificações dos tensores de Riemann; se true, então simplificações
racionais irão ser concluídas; se ratfac for true então cada uma das
componentes irá também ser factorada.
Valor por omissão: true
Se true, esse comutador faz com que a função de weyl
aplique simplificações racionais aos valores do tensor de Weyl. Se
ratfac for true, então as componentes irão também ser factoradas.
O referencial métrico covariante. Por padrão, é inicializado para
o referencial tetradimensional de Lorentz com assinatura
(+,+,+,-). Usada quando cframe_flag for true.
A métrica do referencial inverso. Calculada de lfg quando cmetric for chamada enquanto cframe_flag for escolhida para true.
O tensor de categoria (3,1) de Riemann. Calculado quando a função riemann é invocada. Para informação sobre ordenação de índices, veja a descrição de riemann.
Se cframe_flag for true, riem é calculado a partir do tensor covariante de Riemann lriem.
O tensor covariante de Riemann. Calculado através de lriemann.
O tensor contravariante de Riemann. Calculado através de uriemann.
O tensor misto de Ricci. Calculado através de ricci.
O tensor contravariante de Ricci. Calculado através de uricci.
O tensor métrico. Esse tensor deve ser especificado (como uma dim através da matriz dim)
antes que outro cálculo possa ser executado.
O inverso do tensor métrico. Calculado através de cmetric.
O tensor de Weyl. Calculado através de weyl.
Coeficientes delimitadores do referencial, como calculado através de frame_bracket.
O invariante de Kretchmann. Calculado através de rinvariant.
Um tetrad nulo de Newman-Penrose. Calculado através de nptetrad.
O índice ascendente do tetrad nulo de Newman-Penrose. Calculado através de nptetrad.
Definido como ug.np. O produto np.transpose(npi) é constante:
(%i39) trigsimp(np.transpose(npi));
[ 0 - 1 0 0 ]
[ ]
[ - 1 0 0 0 ]
(%o39) [ ]
[ 0 0 0 1 ]
[ ]
[ 0 0 1 0 ]
Tensor de categoria 3 fornecido pelo utilizador representando torsão. Usado por contortion.
O tensor de contorsão, calculado a partir de tr através de contortion.
Vetor de não metrcidade fornecido pelo utilizador. Usado por nonmetricity.
Os coeficientes de não metricidade, calculados a partir de nm por nonmetricity.
Variável indicando se o pacote tensor foi inicializado. Escolhida e usada por
csetup, retornada ao seu valor original através de init_ctensor.
Valor por omissão: []
Uma opção no pacote ctensor.
ct_coords contém uma lista de coordenadas.
Enquanto normalmente definida quando a função csetup for chamada,
se pode redefinir as coordenadas com a atribuição
ct_coords: [j1, j2, ..., jn] onde os j’s são os novos nomes de coordenadas.
Veja também csetup.
Os seguintes nomes são usados internamente pelo pacote ctensor e
não devem ser redefinidos:
Name Description --------------------------------------- _lg() Avalia paralfgse for usado o referencial métrico, paralgde outra forma _ug() Avalia paraufgse for usado o referencial métrico, paraugde outra forma cleanup() Remove ítens da listadeindexcontract4() Usado por psi() filemet() Usado por csetup() quando lendo a métrica de um ficheiro findde1() Usado por findde() findde2() Usado por findde() findde3() Usado por findde() kdelt() Delta de Kronecker (não generalizado) newmet() Usado por csetup() para escolher uma métrica interativamente setflags() Usado por init_ctensor() readvalue() resimp() sermet() Usado por csetup() para informar uma métricacom série de Taylor txyzsum() tmetric() Referencial métrico, usado por cmetric() quando cframe_flag:true triemann() Tensor de Riemann na base do referencial, usado quando cframe_flag:true tricci() Tensor de Ricci na base do referencial, usado quando cframe_flag:true trrc() Coeficientes de rotação de Ricci, usado por christof() yesp()
Em Novembro de 2004, o pacote ctensor foi extensivamente reescrito.
Muitas funções e variáveis foram renomeadas com o objectivo de tornar o
pacote com a versão comercial do Macsyma.
Novo Nome Nome Antigo Descrição -------------------------------------------------------------------- ctaylor() DLGTAYLOR() Expansão da série de Taylor de uma -----------------------------expressão lgeod[] EM Equações geodésicas ein[] G[] Tensor misto de Einstein ric[] LR[] Tensor misto de Ricci ricci() LRICCICOM() Calcula o tensor misto de Ricci ctaypov MINP Maximo expoente em expansões de séries de -----------------------------Taylor cgeodesic() MOTION Calcula as equações geodésicas ct_coords OMEGA Coordenadas métricas ctayvar PARAM Variável de expansão de séries de -----------------------------Taylor lriem[] R[] Tensor covariante de Riemann uriemann() RAISERIEMANN() Calcula o tensor contravariante de -----------------------------Riemann ratriemann RATRIEMAN Simplificação racional do tensor de -----------------------------Riemann uric[] RICCI[] Tensor de Ricci contravariante uricci() RICCICOM() Calcula o tensor de Ricci contravariante cmetric() SETMETRIC() Escolhe a métrica ctaypt TAYPT Ponto para expansões de séries de Taylor ctayswitch TAYSWITCH Escolhe o comutador de séries de Taylor csetup() TSETUP() Inicia sessão interativa de configuração ctransform() TTRANSFORM() Transformação de coordenadas interativa uriem[] UR[] Tensor contravariante de Riemann weyl[] W[] Tensor (3,1) de Weyl
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